变量替换下散度自由性的保持:性质说明及实例推导
我最近研究了散度自由向量场在变量替换下的一个重要性质,整理推导和验证过程如下:
首先定义基础变量:设$\boldsymbol{x}=(x_1, \cdots, x_n)$,$d\boldsymbol{x}$表示$\mathbb{R}^n$上的勒贝格测度,我们做变量替换$\boldsymbol{h}(\boldsymbol{x}) = \boldsymbol{w}$(假设$\boldsymbol{h}$是光滑微分同胚)。
核心结论
如果向量场$\boldsymbol{v}(\boldsymbol{x})$是散度自由的,也就是满足:
$$\text{div}(\boldsymbol{v}(\boldsymbol{x})) = 0$$
那么经过变量替换得到的向量场$\tilde{\boldsymbol{v}} = d\boldsymbol{h}(\boldsymbol{v})$(即$\boldsymbol{v}$的前推向量场),再乘以测度变换$d\boldsymbol{x} \mapsto \rho d\boldsymbol{w}$中的密度$\rho$(满足$d\boldsymbol{x} = \rho d\boldsymbol{w}$)后,新的向量场依然是散度自由的:
$$\text{div}(\rho\tilde{\boldsymbol{v}}(\boldsymbol{w})) = 0$$
实例验证:笛卡尔→极坐标变换
我拿笛卡尔坐标系下的简单例子做了验证,步骤如下:
原向量场的散度自由性
取笛卡尔坐标系中的向量场$\boldsymbol{v}=(x, -y)$,计算它的散度:
$$\text{div}(\boldsymbol{v}) = \frac{\partial x}{\partial x} + \frac{\partial (-y)}{\partial y} = 1 - 1 = 0$$
显然满足散度自由的条件。变量替换与前推向量场
做极坐标变换$\boldsymbol{h}(x,y) = (r, \theta)$,其中$r = \sqrt{x2+y2}$,$\theta = \arctan(y/x)$(限定$x>0$的区域避免歧义)。
首先求$\boldsymbol{h}$的雅可比矩阵$d\boldsymbol{h}$:
$$d\boldsymbol{h} = \begin{pmatrix}
\frac{\partial r}{\partial x} & \frac{\partial r}{\partial y} \
\frac{\partial \theta}{\partial x} & \frac{\partial \theta}{\partial y}
\end{pmatrix} = \begin{pmatrix}
\frac{x}{r} & \frac{y}{r} \
-\frac{y}{r^2} & \frac{x}{r^2}
\end{pmatrix}$$
计算前推向量场$\tilde{\boldsymbol{v}} = d\boldsymbol{h}(\boldsymbol{v})$:
$$\tilde{\boldsymbol{v}} = \begin{pmatrix}
\frac{x}{r} \cdot x + \frac{y}{r} \cdot (-y) \
-\frac{y}{r^2} \cdot x + \frac{x}{r^2} \cdot (-y)
\end{pmatrix} = \begin{pmatrix}
\frac{x^2 - y^2}{r} \
-\frac{2xy}{r^2}
\end{pmatrix}$$测度变换的密度
极坐标下的测度变换公式为$dxdy = r dr d\theta$,因此这里的密度$\rho = r$。理论验证结论成立
从散度的变量替换公式出发:如果$d\boldsymbol{x} = \rho d\boldsymbol{w}$,那么$\text{div}{\boldsymbol{x}}(\boldsymbol{v}) = \frac{1}{\rho}\text{div}{\boldsymbol{w}}(\rho \tilde{\boldsymbol{v}})$。因为我们已知$\text{div}{\boldsymbol{x}}(\boldsymbol{v})=0$,所以自然可以推出$\text{div}{\boldsymbol{w}}(\rho \tilde{\boldsymbol{v}})=0$,直接验证了结论的正确性。
内容的提问来源于stack exchange,提问作者Xiao

